Исследования схемы распада 153Dy проведена в работе [1]. Фрагмент схемы распада 153Dy показано на рис.1. В данной работе мы изучили конверсионные электроны гамма-излучения и на основе полученных данных определили параметры проникновения «λ». Ядерным параметром называется отношения вероятности внутриядерной конверсии к вероятности испускания гамма-излучения с того же возбужденного состояния ядра. Для задержанных гамма-переходов аномальный ЭВК возникает при взаимодействии нуклона с электроном оболочки атома. При задержке гамма-перехода нуклон при своём движении в ядре может вовлечь за собой электрон, который в течении интервала времени Δt проникает внутрь ядра. В этом случае возникает внутриядерная конверсия электрона.
Рис. 1. Фрагмент схемы распада ядра 153Dy
Измерения спектров электронов внутренней конверсии проводились при помощи бета-спектрографов с постоянным однородным магнитным полем с разрешающей способностью 0.05 %. Для регистрации электронов использовались фотопластинки типа НИКФИ-50. Их фотометрирование проводились на автоматическом микрофотометре, связанном с ЭВМ. Спектры ЭВК 153Dy показано на рис.2.
Рис. 2. Спектр ЭВК 153Dy
В таблице 1 приведена отношения интенсивностей ЭВК 
, 
и 
подоболочек атома, теоретические значения КВК и коэффициенты разложения волновой функции электрона. В таблице 2 приведена значения ядерного параметра λ1 и λ2, параметры смешивания 
1 и 2. Как видно,наблюдается возрастаниезначения δ2 при значении λ≠0. Отношения экспериментального значения КВК к теоретическому значению КВК М1-перехода для оболочки близка к единице, но для и больше единицы (табл.3). Аномалия КВК наблюдается для ЭВК и подоболочек атома.
На рис.3 (а) показана зависимость КВК от ядерного параметра λ для гамма-перехода с энергией 149.01 кэВ. Из рисунка видно, что фокальный параметр параболы значительно меньше чем фокальные параметры параболы и подоболочки атома. Поэтому зависимость δ2 от λ на рисунке получаются как прямые линии. Ядерный параметр гамма-перехода 149.01 кэВ равно -4.0. Выбор минимального значения ядерного параметра связано с тем, что значения КВК не сильно отличается от теоретического значения КВК.
Гамма-переход 149.01 кэВ размещен в схеме распада 153Dy между энергетическими состояниями с энергиями 389.6 и 240.5 кэВ и имеет мультипольность М1+Е2. На рис.3 (в) показано зависимость параметра смешивания δ2 от ядерного параметра λ. В этом случае значение λ=15.6±0.5. (табл.3).
Таблица 1
Коэффициенты КВК икоэффициенты разложения волновой функции электрона
|
|
|
|
|
|
|
|
149.01 |
6.1(15) |
0.08172 |
0.0373 |
-2.679E-2 |
1.8098E-4 |
|
15(4) |
0.00645 |
0.0935 |
-8.742E-3 |
2.0643E-5 |
|
|
2.5(6) |
0.001061 |
0.0743 |
-3.600E-5 |
7.7568E-9 |
Таблица 2
КВК смешанной мультипольности 
и ядерныепараметры , и подоболочках 153Tb.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
149.01 |
7,845E-02 |
5,082E-02 |
1,020E-02 |
15,55±0,52 |
99,53±0,1 |
0,03283±0,0008 |
-0,00512±7E-05 |
0,0795 |
|
1,146E-02 |
8,399E-03 |
1,686E-03 |
0,0611 |
|||||
|
3,958E-03 |
3,388E-03 |
6,802E-04 |
0,0412 |
λ=0
1
1
Рис. 3.
Таблица 3
Отношения КВК для ядерного параметра.
|
Yadro |
|
|
|
||||
|
L1 |
L2 |
L3 |
L1 |
L2 |
L3 |
||
|
153-Tb |
149.01 |
0.96 |
0.12 |
3.73 |
0.62 |
0.09 |
3.2 |
Литература:
- Абдуразаков А. А.,Вылов Ц.,Громов К. Я.,Исламов Т. А.,Караходжаев А., Кузнецов В.В,Лебедев Н. А.,Нгуен Конг Чанг,Оманов Ш. Изв.АН СССР, сер.физ., 1980, 44, с.1798–1841.
